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玻璃钢储罐厂家 > 产品中心 > 玻璃钢大型罐
  • 产品名称: 玻璃钢大型罐

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  • 发布时间: 2022-04-02


产品描述

玻璃钢大型罐


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玻璃钢罐接头处的应力

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封头和简体连接处的不连续应力,不能用网格理论求解。作为一个初步估计,可以利用各向同性理论的现成结论。由于这类应力只在连接点附近比较剧烈,将封头部分也作为一个筒体来处理以避免冗长的运算。如图6-17,在筒体和封头的连接处切开,如果让它们自19.由变形,则筒体将向外扩大,而封头则不以同等量的量变形,这样变形就不连续,然而容器没有真的切开,筒体和封头在连接点处的变形应该是连图6-17连接点处的内力及变形续的,所以在连接点的周向上就有两个附加的单位内力Q。及M,这两个内力从变形协调条件求出。


令u表示筒体沿半径方向的变形,u的撒分方程式为E:tdfsua式中D1为纵向弯曲刚度;E:为周向弹性模量。

用一个符号B,使E)t__ -3(1-P1sH21)E1AD.RE =B=(6-11-2)RP E:则(6·11-1)式成为d*iod2+48u=Br(6·11-3)其解为tw=e*(CicosBx-Cisinfx) +e-"(C,cosfx+Cisinfx)-f(x)

留下的积分常数C及C。由边界条件确定(d2o)

将(6·11-5)式代入(6·11-6)式得到C=-281D.(-Q.+ 8M.)(6·11-7)

u的表达式为-[BMs(sinBx -cosBx) + Qacospx ] (6-11-8)加一连接点处的变形u及转角0为t0 b-a= - 28Da(BM。-Q)* 2pD.(2PM,-Q0)9 l.n = dg(6·11-9)

以零周向应力压力容器为例,在接头处切开后,简体部分的

周向变形6e如图6-17所示,为R不计内衬助力时封头部分的变形m为式中用“号表示封头部分的应力和弹性常数。按零周向应力的定义o*u=0,因为两极作为开口处理,所以oa不再是0,从(6-5-10)式,将x-R代入得到oà = pxiRI*pR(1-ă式中“为封头在与简体连接点处的厚度所以pR1从(6·11-9)写出变形连续条件X=0从这个计算中也可证明,用国筒段所需的织向纤维量加25~40%作为容器的级向缠绕纤维量是合理的,因为它不仅是为了封头本身的需要,也为了连接处的需要。但是为了封头上的需要而在整个容器上都进行了加强不一定最合理,如果工艺上可行,也可以采用局增强的办法。


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